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que l'on y puisse discerner avec une suffisante exactitude la 

 teinte F qui remplit cette condition. 



Le premier de ces deux procédés d'observation se réalise, 

 sinon rigoureusement, du moins avec une précision toujours 

 suffisante, par l'interposition de l'espèce de verre rouge qui 

 ne laisse presque uniquement passer que des rayons voisins 

 du rouge extrême. Seulement il faut alors limiter assez l'épais- 

 seur de la plaque pour que la faible inégalité de réfrangibilité 

 qui existe encore entre les rayons rouges admis par le verre 

 ne disperse pas leurs plans de polarisation sur un trop grand 

 arc. Cette condition de limite a été expliquée plus haut, 

 pages y5 et jg, avec toutes les autres circonstances pratiques 

 qui peuvent rendre l'observation exacte. 



Nommons « l'arc moyen de rotation, ainsi observé à tra- 

 vers l'épaisseur e; et soit [a] l'arc relatif au même système 

 de rayons simples qui s'observerait dans la même substance 

 à travers une épaisseur d'un millimètre, que nous supposons 

 toujours être celle que l'on prend pour unité. Ces arcs, par 

 la loi fondamentale du phénomène, sont rigoureusement 

 proportionnels aux épaisseurs ; on aura donc évidemment: 



[cL]e = <,; d'où [a] = ^; 



l'arc élémentaire [a] sera ainsi connu. 



Or l'arc analogue est pareillement connu pour le même 

 système de rayons, dans le cristal de roche, d'après les ex- 

 périences contenues dans mon Mémoire de 1818, dont j'ai 

 rapporté plus haut les résultats , pag. go. Soit [a] ce second 

 arc, correspondant aussi à e:^ i. Si l'on veut prendre pour 

 unité la force rotatoire exercée par le cristal de roche, et 



