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qui sont immédiatement observables dans l'état actuel de 

 densité des substances comparées, en considérant chaque 

 substance en masse. Pour conclure de là le raj)port des forces 

 moléculaires qui produisent ces résultantes, il faut réduire 

 ces relations à ce qu'elles seraient dans la supposition 

 d'une commune densité. Afin d'embrasser à la lois tous 

 les cas de ce genre qui peuvent se réaliser, nous conce- 

 vrons que la substance qui produit la rotation ne soit pas 

 pure, mais qu'elle se trouve dissoute ou mélangée dans 

 une autre plus ou moins liquide qui n'exerce point ce 

 genre d'action. Supposons qu'elle entre ainsi dans chaque 

 unité de poids du mélange pour une traction exprimée 

 par s , et que la densité observable de ce mélange soit 5 ; 

 nommons alors [a] l'arc de rotation Cjue la substance active, 

 em()loyée à l'état de pureté, produirait sur une certaine espèce 

 de rayons simples avec une épaisseur d'un millimètre, si elle 

 était réduite à une densité égaie à i. Maintenant, avec la 

 densité 5 et l'épaisseur e, elle imprimera aux mêmes rayons 

 une rotation exprimée par [a]e5. Mais puisqu'elle n'entre 

 dans le mélange que pour la fraction e sur chaque unité de 

 poids, l'arc réel de rotation à travers l'épaisseur e devra être 

 réduit clans la même proportion, c'est-à-dire qu'il sera sim- 

 plement [aJeeS. Or, puisqu'on l'observe égal à a, on aura 



a = [a] e E rî , 



d'où l'on conclura 



Cette valeur de [a], ainsi ramenée à des termes exactement 

 comparables pour toutes les substances, nous donne la me- 

 sure de ce que j'appellerai la force de rotation moléculaire. 



