l6o MÉTHODES MATHEMATIQUES ET EXPERIMENTALES 



peut encore les considérer comme tolérables, en y Aoyant 

 l'indication moins précise du minimum d'intensité, que peut- 

 être aussi l'on n'avait pas limité, dans chaque série, avec au- 

 tant de précision qu'on aurait pu le faire. Un résultat de ces 

 nombres, bien digne de remarque, c'est que le rapport des 

 déviations, pour le verre rouge et pour l'intensité minimum, 

 à épaisseur égale, ne paraît plus être ici le même que dans la 



première solution. Lar Je rapport actuel est -, — ~ ou -^ — , 



au lieu de ^ — que nous avions trouvé alors. Toute petite 



qu'est la différence, il semble difficile de l'attribuer aux er- 

 reurs des observations. Ceci offrira donc une particularité 

 essentielle à examiner dans les expériences qui vont suivre. 

 Car la variation de ce rajjport, pour les liquides sensiblement 

 diaphanes et incolores, suppose nécessairement une différence 

 dans la loi suivant laquelle les plans de polarisation des di- 

 vers rayons simples sont dispersés. 



Les observations faites avec le verre rouge ne sont point 

 susceptibles de pareils changements, puisqu'elles se rappor- 

 tent toujours à une même esjièce de rayon sensiblement 

 simple. Sous ce rapport, les résultats en sont donc exactement 

 comparables dans nos deux solutions. Mais, pour mettre en 

 évidence leurs conséquences physiques, il faut profiter de la 

 loi de proportionnalité, pour ramener les deux déviations du 

 rayon rouge aux valeurs qu'elles auraient, si le poids d'acide 

 traversé était le même dans l'une et dans l'autre solution. 



A cet effet, soit a la déviation du rayon rouge observée 

 dans un tube de la longueur /, cette longueur étant exprimée 



en millimètres. T,a déviation à travers un millimètre sera -. 



Désignons maintenant par .) la densité non pas apparente, 



s 



i 



