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pendant réunie dans un premier paragraphe, les formules 

 connues qui se rapportent aux. directions et aux oscillations 

 de raiguille horizontale et de l'aiguille d'inclinaison. J'ai 

 aussi rappelé , dans ce même paragraphe , le procédé que j'a- 

 vais indiqué autrefois, pour comparer les intensités de la 

 force magnétique du globe , en deujt lieux, différents et à des 

 époques éloignées l'une de l'autre, au moyen de deux ai- 

 guilles aimantées et librement suspendues, soumises à leur 

 action mutuelle et à celle de la terre, et qui peuvent n'être 

 pas les mêmes à ces deux époques. M. Gauss a fait plus que 

 de l'indiquer , il a mis en pratique un procédé 'analogue à 

 celui-là , dans lequel cet illustre géomètre a substitué la me- 

 sure des directions des aiguilles, à l'observation de leurs os- 

 cillations que j'avais proposée. En pi-enant implicitement 

 pour unité de force , l'action attractive ou répulsive des 

 fluides magnétiques , sous l'unité de niasse et à l'unité de 

 distance; en choisissant, ^n outre, le millimètre, la seconde 

 sexagésimale, la masse dont le -poids est un milligramme, 

 pour unités de longueur , de temps , de quantité de matière , 

 ]\I. Gauss a trouvé 4;8o85 pour le nombre qui exprimait à 

 Gottingue et au milieu de i83a, la force magnétique du 

 globe. Pour que l'on en pût conclure le rapport de cette 

 force à la gravité, il faudrait que, sous des masses égales et 

 à la même distance, le rapport de la puissance magnétique 

 à l'attraction newtonienne nous fût connu. D'après l'obser- 

 vation de la pesanteur à la surface de la terre, la longueur de 

 son rayon , sa densité moyenne déterminée par Cavendish , 

 nous pouvons facilement connaître la mesure de cette attrac- 

 tion , c'est-à-dire la vitesse que l'attraction d'une masse ho- 

 mogène, sphérique et prise pour unité, imprimerait en une 



