5oO MEMOIRE 



Lorsque l'aiguille sera symétrique et symétriquement ai- 

 mantée départ et d'autre du point A, ces distances Z' et /, 

 seront à très-peu près égales à -^/; dans tous les cas on aura 

 /' > Z , et l'excès de /' sur /, , que je désignerai par 5 , sera de 

 l'ordre de petitesse des déplacements que les particules des 

 deux fluides ont éprouvés le long de l'aiguille, dans l'acte de 

 l'aimantation. Cela étant, au moyen des équations précé- 

 dentes et de la valeur de ;;. /, on aura 



xa — ^ 



Or, ainsi qu'on l'a expliqué dans le préambule de ce mé- 

 moire, le poids TD peut avoir une grandeur assignable ; mais 

 comme il ne doit jamais surpasser le poids de l'aiguille , 

 et qu'il en est sans doute une très-faible partie, il faut que 

 que le poids de la masse désignée par [j. soit excessivement 



petit, puisque au contraire le rapport -j- doit être excessi- 

 vement grand. 



(4) Je représente maintenant par le proàmt tf II d u , la 

 force motrice de II dit, due à l'action magnéticpie du globe, 

 et équivalente, abstraction faite du signe, à un jjoids infi- 

 niment petit. Le coefficient ç exprime ce c[u'on appelle une 

 force accélératrice , qui sera constante en grandeur et en 

 direction, dans toute la longueur de l'aiguille, et positive 

 pour les deux fluides. L'intégrale totale de © lldu sera donc 



égale à ç / lldu, et par conséquent nulle; d'où il résulte, 

 •J — h 



comme on l'a dit plus haut, que si l'aiguille est librement 



