SUR LES DÉVIATIONS DE LA BOUSSOLE. 5o3 



valeur ç sin. G / u II d u , on [j. l (p sin. 8. On aura donc 



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p It ^:=: [y. / (p sill. G , 



pour l'équation d'équilibre de la boussole horizontale ; 

 laquelle équation s'étendra à l'autre hémisphère , en y con- 

 sidérant A comme une quantité négative, ce qui revient à 

 placer H sur la partie A G de l'axe magnétique , et en ob- 

 servant que l'angle G est négatif dans cette partie de la terre. 

 On en déduit 



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pour le rapport du poids de la quantité [jt, de matière au 

 poids donné p; et comme ce rapport, quoiqu'il soit une 

 grandeur finie , doit être cependant ime fraction excessive- 

 ment petite, il faut, au contraire, que la force o soit exces- 

 sivement grande par rapport à la pesanteur g-. 



Dans tous les azimuts , le poids p et les conqiosantes 

 verticales de la force magnétique du globe se balanceront 

 en vertu de l'équation d'équilibre précédente. Si la force de 

 torsion du fd de suspension de la boussole n'est pas nulle, 

 il y aura un certain azimut dans lequel l'axe AGB, devenu 

 horizontal, demeurera en repos, et que je représenterai par 

 a, en supposant que ê soit l'azimut pour lequel cette force 

 est zéro. L'angle de torsion sera alors égal à g — a; et puis- 

 que le moment de la torsion est, comme on sait, jjropor- 

 tionnel à cet angle, on pourra le représenter par y (g — œ), 

 en désignant par —t;^ y sa valeur correspondante à un angle 

 droit, et, à l'ordinaire, par tt le rapport de la circonférence 

 au diamètre. D'un autre côté, dans ce même azimut a, le 

 moment par rapport au point G de la force horizontale 



