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tracter dans le travail de leur fabrication, elle ne subsiste 

 pas longtemps, et il y a lieu de croire qu'il n'en restera plus 

 de traces sensibles, lorsqu'on déterminera par l'expérience 

 les valeurs de A, B, etc., au départ du bâtiment. 



A la rigueur, l'action de la boussole sur ces corps modifie 

 un peu leur état magnétique, et par suite leur réac- 

 tion sur la boussole peut aussi influer sur sa direction ; mais 

 cette influence est sans doute trop faible pour qu'il soit 

 aucunement utile d'en tenir compte; et il suffit, comme nous 

 l'avons fait, d'avoir égard à l'action directe de ces masses de 

 fer aimantées par l'action du globe. 



(i6) En général, dans un vaisseau les masses de fer qui 

 peuvent agir sur la boussole sont distribuées symétrique- 

 ment de part et d'autre du plan vertical, allant de la poupe 

 à la proue; circonstance particulière qui rend nulles plusieurs 

 des constantes que renferme l'équation (5), et simplifie 

 beaucoup, comme on va le voir, cette équation et son usage 

 pour la détermination , en mer, de la déclinaison et de l'in- 

 clinaison. 



Dans l'hypothèse de symétrie que nous admettons, il est 

 évident que, si l'on fait coïncider la section principale du 

 vaisseau avec le véritable méridien magnétique, l'action des 

 masses de fer ne produira plus aucune déviation de la bous- 

 sole placée à la poupe, ou même en un point quelconque de 

 cette section; car il n'y aurait aucune raison pour que cette 

 action écartât l'un ou l'autre pôle de l'aiguille, plutôt à 

 droite qu'à gauche du méridien. On aura donc alors 

 4 — "i* == o 5 soit que l'on fasse ^ — u= o , soit que l'on ait 

 'l' — w = 1 8o° ; l'an gle (^ ou ij/' — u sera donc aussi zéro ou i 8q'* ; 



