SUR LES DÉVIATIONS DE LA BOUSSOLE. • 547 



que ^ = tj/' — (I), il en résultera tj/' = ij- ou tj/' = i}* — 180" : 

 pour a = o et è = I, la déviation 8 ou y — ij; sera donc 

 nulle, dans tous les azimuts de la section jjrincipale du vais- 

 seau et en tous les lieux de la terre; pour a = o et ^ ^^ — r, 

 valeur de b qui ne jieut pas se rencontrer dans l'arrimage 

 ordinaire des navires (11° 19), cette déviation s'élèverait à 180°, . 

 c'est-à-dire, que l'action des masses de fer produirait tou- 

 jours un renversement complet des pôles boréal et austral de 

 l'aiguille. 



En ajoutant à ces masses un nouveau corps qui s'aimante 

 aussi par l'action du globe, et qui ne détruise pas leur sy- 

 métrie des deux côtés de la section principale, on fera 

 changer les valeurs de a et b. Sera-t-il possible de rendre la 

 première nulle et la seconde égale à l'unité."^ C'est sur cette 

 possibilité qu'est fondé l'usage de la plaque M. de Barlow, 

 pour neutraliser l'action magnétique des autres masses de fer 

 que le vaisseau renferme, en plaçant ce nouveau corps à 

 une distance convenable de la boussole. Mais , ces masses 

 ayant des formes quelconques, il. n'est pas possible de savoir 

 à priori s'il est possible de satisfaire aux deux conditions 

 a = o et & = I par une semblable addition , ou bien par un 

 déplacement de la boussole, qui l'éloignerait de la poupe où 

 elle est ordinairement placée. Ce sont des questions que l'ex- 

 périence peut seule décider. 



(21) Quelles que soient les constantes a et b, supposons 

 que l'on dirige la section principale du vaisseau dans k 

 plan perpendiculaire au méridien magnétique vrai, de sorte 

 que Ton ait ij^ — o = d= go°, c'est-à-dire, cos. {^ — w) == 1 et 

 sin. (ij; — co) = ± I, selon que la droite Gx, qui va de la 



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