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avec laquelle un ébranlement se propagerait dans chacun 

 d'eux (i). 



Les expériences de Chladni ne peuvent être considérées 

 que comme une ébauche très-imparfaite; il serait impossible 

 d'en rien tirer pour la solution du problème qui nous occupe. 



Kerby et Merrick (2) en Angleterre , perfectionnèrent l'ap- 

 pareil de Chladni ; ils étendirent leurs observations à un plus 

 grand nombre de corps, et, surtout, mirent plus de préci- 

 sion dans la détermination du nombre de vibrations propre 

 à chaque ton. Peu de temps après, le professeur Benzenberg 

 de Dusseldorf (3) fit de nouvelles observations, au moyen 

 d'un appareil tout-à-fait identique avec celui de Chladni, mais 

 en mesurant, à l'aide d'un monocorde, les nombres de vibra- 

 tions de chaque son. Enfin M. Richard Van Rees prit pour 

 sujet d'une thèse inaugurale soutenue à Utrecht,en 1819, 

 la détermination de la vitesse du son dans les fluides élasti- 

 ques (4) et exécuta, à cette occasion, dans le laboratoire de 



(i) En noinmant X la longueur d une onde condensante ou dilatante , 

 V sa vitesse de propagation dans un fluide élastique, t la durée de chaque 

 demi-oscillation positive ou négative d'une tranche de fluide, on a, comme 

 on le sait, >.=t'?,- ou, en prenant le nombre « de vibrations dans une 

 seconde. ir=>.«. Dans la théorie de Bernoulli, le nombre des coiicaméra- 

 tions entières étant ^, il existe la relation générale (p-^-i)'k^/ : en appe- 

 lant / la longueur d'un tuyau ouvert par les deux bouts; pour le ton Fon- 

 damental /)=o. 1=1; et, partant, v::=ln. Si l'on se sert du même tuyau 

 pour tous les gaz , on voit que les vitesses de propagation d'une onde , 

 dans tous ces fluides, sont directement proportionnelles aux nombres de 

 vibrations des tous qu ils produisent. 



(2) Nicholsoii's Journal , t. xxvii , p. 269, et t. xxxiii,p. 161. 



(3) Annalen. der Phrsik von Gilbert; neiie Folge , t. xii , p. 12. 



(4) Dissertatin phrsico-mathematica inaiiguratis de celeritate sort: per 



