DES FLUIDES ELASTIQUES. 1^5 



remarquable que , dans la même expérience qui donne un 

 re'sultat moins erronné par l'intervalle de deux nœuds con- 

 sécutifs, la demi-concamération finale donne toujours, au 

 contraire, un écart plus grand. Tel est le résultat obtenu 

 avec des tuyaux bien proportionnés, c'est-à-dire ■ construits 

 d'après les règles des facteurs d'orgues; mais c'est 'le con- 

 traire sur le tuyau de la 63* expérience, beaucoup plus al- 

 longé, et dont il était difficile d'obtenir le son fondamental ; 

 la plus légère augmentation dans la vitesse du courant lé fai- 

 sant octavier. 



On peut conclure de tout ce qui précède, que la valeur 

 absolue de la vitesse du son dans l'air libre ne peut être 

 exactement déduite de la position des surfaces nodales dé- 

 terminée par le procédé de DahielBèrnoUlli, lorsque d'ailleurs 

 la durée des vibrations de la colorine d'air ne laisse' aucune 

 incertitude dans sa mesure. 



Le nombre 333" que j'ai adopté pour la vitesse à o° est la 

 moyenne d'un très-grand nombre d'observations directes faitfes 

 dans l'air libre par divers physiciens. J'ai vérifié, par l'expé- 

 rience, que le coefficient 1/ 1+0,0037 5 < représente fidèlement 

 les variations qui dépendent de l'inégalité des températures, 

 du moins entre 4" et 22° centigr. J'ai trouvé, par exemple, que 

 le même tuyau, pour le même mode de division de lail«o- 

 lonne d'air, rendait à 2^° un son de 5oo vibrations 'par Se-- 

 conde, tandis qu'à 4° le son correspondait seulement à 484i8. 

 La formule, en partant du premier nombre, indiquait 484:2', 

 qui ne diffère que d'un millième environ du iionïbre îobleiiu 

 par l'observation.' ^"■^'^^M -'l ''"^^" hnmiw biod 



Nous avons déjà rejeté, comme contraire à l'expérience, 

 la supposition que les parois du tuyau influent.sur la tem- 



