HUpni ■ DES Ff.UIDES ÉLASTIQUES.13H3a/l tSr 



On voit, en effet, dans l'expérience que je viens de décrire, 

 qu'un obstacle quelconque, apporté au mouvement de l'air 

 du côté de l'orifice, a pour résultat de faire avancer la sur- 

 face nodale de ce côté, c'est-à-dire de raccourcir la colonne 

 vibrante. Quoi qu'il en soit, il est certain que, avec les gaz 

 les plus différents par leurs propriétés physiques , tels que 

 le gaz hydrogène et le gaz acide carbonique, la surface no- 

 dale était exactement à la même place. Ce point était trop 

 capital pour que je ne cherchasse pas à le mettre hors de 

 doute; aussi ne l'ai-je admis comme un fait positif et géné- 

 ral, qu'après l'avoir vérifié sur six gaz différents : mais, ce 

 principe une fois reconnu, il est évident qu'il suffît de con- 

 stater les nombres de vibrations correspondant aux tons 

 obtenus des mêmes tuyaux, parlant successivement avec tous 

 les fluides élastiques; ces nombres exprimeront les rapports 

 des vitesses de propagation du son dans les divers fluides. 

 On pourra donc déterminer, par un calcul très-simple (i) , 

 la valeur du rapport de la chaleur spécifique sous une pres- 

 sion constante, à la chaleur spécifique sous un volume con- 

 stant pour tous les fluides élastiques autres que l'air atmos- 

 phérique; la valeur de ce même rapport étant donnée, quant 

 à ce dernier fluide, par la comparaison de la vitesse réelle de 



(i) Soient n et n' les nombres de vibrations en une seconde de deux 

 sons rendus par le même tuyau , le premier avec l'air atmosphérique , le 

 deuxième avec un autre gaz d'une densité :=: P, celle de l'air étant i; /c\e 

 rapport des deux chaleurs spécifiques à pression constante et à volume 

 constant, pour l'air; k\ la quantité analogue pour l'autre gaz; on a la re- 



lation tres-simple : n : n : : 1/(1+0,0037501/* : ■■ ' é — '- ; ou k' 



est la seule quantité inconnue. 



