DES FLUIDES ÉLASTIQUES. l85 



encore opposées à la manifestation de la loi du phénomène. 



Je ne puis m'empêçher de rappeler, à cette occasion, com- 

 bien la science est redevable aux physiciens , dont les travaux 

 ont pour objet de porter plus de précision dans la détermina- 

 tion des coefficients numériques, qui deviennent des éléments 

 théoriques d'un usage journalier. Pour être obtenus avec une 

 exactitude suffisante, et pour conduire à la découverte d'une 

 loi physique , les nombres contenus dans la huitième colonne 

 du tableau précédent nécessitaient la connaissance préalable, 

 i°de l'intensité de la pesanteur; 2° du rapport de la densité 

 du mercure à celle de l'air ; 3° des coefficients de dilatation des 

 gaz et du mercure ; 4° du rapport des densités des fluides élas- 

 tiques; 5° de la vitesse réelle du son dans l'air; et 6" enfin , de 

 la durée des vibrations d'une colonne de même longueur 

 de tous les gaz. Une erreur un peu considérable, même sur 

 une seule de ces données, aurait empêché d'apercevoir la 

 relation existante entre les phénomènes qui nous occupent. 



Les nombres qui marquent le rapport des deux chaleurs 

 spécifiques sont tous plus grand que l'unité : ce qui doit être, 

 puisque c'est la chaleur spécifique à volume constant quel on 

 suppose = I , et que la quantité de chaleur nécessaire pour 

 produire une même élévation de température avec dilatation, 

 est toujours plus grande que celle qu'il faudrait pour accomplir 

 la même variation de température sans changementde volume. 

 Ainsi, la chaleur nécessaire pour faire varier d'un degré une cer- 

 taine masse degaz, d'air, parexemple,lorsquesonvolume reste 

 invariable, étant prise pour unité, la chaleur nécessaire pour 

 produire une élévation de 1° dans la même masse, libre de se 

 dilater sous sa pression primitive, serait 1,421; et son volume 

 augmenté de ^^, si l'on partait de la température 0°. Maintenant, 

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