A DE HAUTES TEMPERATURES. 225 



nifeste pas plus sur nos observations que sur celles que l'on 

 possédait déjà dans la partie inférieure de l'échelle thermo- 

 métrique. On n'y parviendra,.sans doute, que par des consi- 

 dérations théoriques, et lorsqu'on connaîtra les densités qui 

 correspondent aux divers degrés d'élasticité. En attendant, 

 on peut chercher une formule d'interpolation propre à faire 

 connaître les forces élastiques pour un point quelconque de. 

 l'échelle thermométrique. 



Nous allons passer en revue quelques-unes de celles que 

 l'on a proposées jusqu'à ce jour. 



La plupart n'ont été appliquées qu'à des pressions équi- 

 valentes à un petit nombre d'atmosphères, et, bien que 

 dans cet intervalle, elles aient pu offrir une approximation 

 suffisante pour les usages ordinaires, on ne sera pas étonné 

 qu'elles ne puissent plus convenir au-delà de ces limites. 



La première formule est celle de M. de Prony, qui avait 

 été imaginée pour représenter les observations de Bétan- 

 court. l/d longueur des calculs nécessaires pour déterminer 

 les six constantes qui entrent dans cette formule; et même 

 pour en faire usage lorsqu'elles sont connues , a lait renon- 

 cer à ce mode d'interpolation (i). loliHU» 

 M. Laplace (a), se fondant sur la loi approximative 

 annoncée par Dalton, savoir : que les forces élastiques de la 

 vapeur croissent , à peu près , en progression géométrique 



:'•!! 

 (i) Cette formule est z = [a, p ,' -|- pt,^ P„* + f-,„ P,„'> O" ^ <^*t '■* force 

 élastique de la vapeur et .r la température. Jrchit. hydrauUq. t. 2, p. 19a. 

 (2) Mécanique céleste, t. 4i p- 233. 



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