DE LA LUMIÈRE. Soy 



des systèmes, tous les points de superposition. Nous avons 

 ainsi montré que trois rayons lumineux résultent générale- 

 ment de vibrations moléculaires qui ne s'étendaient d'abord 

 qu'à une très-petite distance autour du point O. Nous avons 

 d'ailleurs reconnu que, dans chacun de ces rayons lumineux, 

 les vibrations des molécules éthérées demeuraient constam- 

 ment parallèles à l'un des trois axes d'un certain ellipsoïde , 

 et qu'en conséquence dans les trois rayons la lumière était 

 polarisée suivant trois directions perpendiculaires l'une à 

 l'autre, et parallèles aux trois axes de l'ellipsoïde, quelles que 

 tussent, d'ailleurs, les directions des vibrations initiales. 

 Nous avons vu les trois rayons se réduire à deux, ou même 

 à un seul , lorsque les vibrations initiales étaient parallèles 

 à l'un des plans principaux de l'ellipsoïde ou à l'un de ses 

 axes, et dès lors il a été facile de comprendre pourquoi 

 les rayons polarisés ne se subdivisent pas à l'infini. Nous 

 avons prouvé que dans le cas ou l'élasticité de l'éther est 

 la même en tous sens, les trois rayons se réduisaient à 

 deux; savoir: un rayon simple et un rayon double, dirigés 

 suivant la même droite, et polarisés, le premier parallèle- 

 ment, le second perpendiculairement à cette droite. Enfiu 

 nous avons vu le rayon simple disparaître, lorsque les vibra- 

 tions initiales des mélécules de l'éther étaient supposées per*- 

 pendiculaires aux directions des rayons, et alors il n'y avait 

 plus, à proprement parler, de polarisation. Or, la réduc- 

 tion de tous les rayons à un seul, et l'absence de toute po- 

 larisation dans les milieux où la lumière reste la même en 

 tous sens, étant constatées par l'expérience, nous avons tiré 

 de notre analyse cette conclusion définitive que, dans la 

 lumière ordinaire, les vibrations sont transversales, c'est-à- 



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