3o8 MÉMOIRE SUR LA THEORIE 



dire perpendiculaires aux directions des rayons; et ainsi 

 l'hypotlièse que Fresnel avait admise, malgré les arguments 

 et les calculs d'un illustre adversaire, s'est transformée en une 

 réalité. 



Nous allons maintenant appliquer la théorie que nous ve- 

 nons de reproduire en peu de mots à la propagation de !a 

 lumière clans les cristaux à un axe ou à deux axes optiques. 

 Pour y parvenir, il ne sera pas nécessaire d'employer les 

 équations générales que nous avons données dans la Si*" li- 

 vraison des Exercices roinme propres à représenter le mou- 

 vement d'un système de molécules sollicitées par des forces 

 d'attraction ou de répulsion mutuelle, et l'on pourra réduire 

 ces équations aux foi'mules 1^68) de la page 208 du troisième 

 volume, c'est-à-dire, aux formules qui expriment le mouve- 

 ment d'un système qui offre trois axes d'élasticité perpen- 

 diculaires entre eux. On pourra d'ailleurs supposer qu'aucune 

 force intérieure n'est applicjuée au système, et alors les for- 

 mules dont il s'agit renfermeront seulement le temps ï, les 

 coordonnées r,/, z d'une molécule quelconque /?*, ses dé- 

 placements ^,71, C, mesurés parallèlement aux axes coor- 

 donnés, et neuf coefficients G, H, I, L, M, N, P, Q, R,. 

 dont les trois premiers sont proportionnels aux pressions 

 supportées, dans l'état naturel du fluide éthéré, par trois 

 plans respectivement perpendiculaires à ces mêmes axes. Les 

 coefficients dont il est ici question étant regardés comme 

 constants, on construira sans peine l'ellipsoïde dont les trois 

 axes sont réciprocjuement proportionnels aux trois vitesses 

 de propagation des ondes planes parallèles à un plan donné, 

 et dirigés parallèlement aux droites suivant lesquelles, se 

 mesurent les vitesses propres des molécules éthérées dans 



