3rO 5IEM01RF. SUR I.A THEORIE 



et alofs !a marche des deux rayons polarises sera précisément 

 cellf qu'indique le théorème d'Huyghens, relatif aux cris- 

 taux qui offrent un seul axe optique. Or, l'exactitude de ce 

 théorème ayant été mise hors de doute par les nombreuses 

 expériences des physiciens les plus habiles, il résulte de 

 notre analyse que, dans les cristaux à un axe optique, les 

 coefficients H , 1 , N , Q, R , vérifient les conditions (2) et (3). 

 D'ailleurs l'élasticité du fluide éthéré n'étant, par hypothèse, 

 la même en tous sens qu'autour de l'axe des z, il n'est pas 

 naturel d'admettre que l'on ait G = H^I, à moins que l'on 

 ne suppose les trois coefficients G , H , I , généralement nuls. 

 Il est donc très-probable que dans l'éther ces trois coelficients 

 s'évanouissent, et avec eux les pressions supportées par un 

 plan quelconque dans l'état naturel. Cette hypothèse étant 

 admise, l'ellipsoïde et la sphère ci-dessus mentionnés seront 

 représentés pa' les équations 



^4j ~Br~"*"Q — ^' g — '' 



en sorte que \/Q sera le demi-diamètre de la sphère, et 

 l/R le demi-diamètre de l'équateur dans l'ellipsoïde. Il im- 

 porte d'observer que dans les cristaux doués d'un seul axe 

 optique, ces deux demi-diamètres, ou leurs carrés Q, R, 

 sont toujours très-peu différents l'un de l'autre, et qu'en 

 conséquence l'ellipse génératrice de l'ellipsoïde offre une ex- 

 centricité très-petite. Il en résulte aussi que la condition (2) 

 se réduit sensiblement à la suivante 



N = 3R,' 



c'est-à-dire, à une condition qui est remplie, toutes les fois que 



