DE LA LUMIÈRE. 3l I 



l'élasticité d'un milieu reste la même en tous sens autour 

 d'un point quelconque. Ajoutons que l'intensité de la lumière 

 déterminée par le calcul pour chacun des deux rayons pola- 

 risés que nous considérons ici, est précisément celle que 

 fournit l'observation. Quant au troisième rayon polarisé, le 

 calcul montre qu'il est très-difficile de l'apercevoir, attendu 

 que l'intensité de la lumière y demeure toujours très-petite 

 quand elle n'est pas rigoureusement nulle. Nous recherche- 

 rons plus tard les moyens d'en constater l'existence. 



Concevons à présent que, dans le fluide éthéré, l'élasti- 

 cité cesse d'être la même en tous sens autour d'un axe paral- 

 lèle à l'axe des z. Si Ton coupe la surface des ondes lumi- 

 neuses par les plans coordonnés, les sections faites dans 

 deux nappes de cette surface pourront se réduire aux 

 trois cercles et aux trois ellipses représentées par les 

 équations 



(5) 



IT — ^ ' M — ' ) 



P ' Il ' Q 





et, pour que cette réduction ait lieu, il suffira que, les 

 coefficients G, H, I étant nuls, les trois conditions 



( (M-Pj(N--P) = 4P% (N-Q)(L-Q) = 4Q', 

 ^' ) (L-R)(M-R) = 4RN 



toutes trois semblables à la condition (2), soient vérifiées. 

 Il y a plus, si les excentricités des trois ellip.ses sont assez 

 petites pour qu'on puisse négliger leurs carrés , les conditions 



