DE DEUX FLUIDES ÉLASTIQUES SUPERPOSES. 879 



comme une fonction de 0' et a. Quant aux limites de l'in- 

 tégrale relative à ces variables , elles seront les mêmes que 

 pour la seconde équation (/) , en sorte que si l'on fait passer 

 par le point O' , un plan horisontal et une surface conique 

 qui ait son sommet en ce point et dont toutes les génératrices 

 fassent l'angle b avec la verticale, et que du même point O' 

 comme centre et d'un rayon égal à l'unité, ou décrive au- 

 dessus du plan horisontal, une demi-surface sphérique , l'in- 

 tégrale dont il s'agit s'étendra à tous les points de la portion 

 de cette demi-surface, terminée par la surface conique. On 

 aura d'ailleurs 



Tj c/0' a d^ 



et, par conséquent 



Nous supposerons le point du fluide supérieur auquel cette 

 expression de n appartient, situé à une distance x—h au- 

 dessus de la surface de séparation des deux fluides, très-petite 

 par rapport à sa distance du centre de l'ébranlement O' au- 

 dessous de cette surface , et , à plus forte raison , par rapport au 

 rayon r, ; ce qui permettra de négliger le second terme de la 



valeur de n , à cause de facteur ï^' . Cela étant , nous aurons 

 dans le cas de u<ib , et 



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