DE DEUX FLUIDES ÉLASTIQUES SUPERPOSES. 3g I 



pour qu'elle fût nulle, il suffirait qu'on eût 



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ce qui exige que l'intégrale / ^idi soit nulle, afin que ¥/" 



ne devienne pas infinie pour r=o. Dans ce cas, il faudra 

 conserver les termes divisés par r' dans l'expression de v , 

 qui variera alors suivant la raison inverse du carré des dis- 

 tances au centre du mouvement , et deviendra beaucoup 

 plutôt insensible. 



Lorsque l'ébranlement primitif n'a pas été le même en tous 

 autour du point O, les vitesses et les dilatations sont diffé- 

 rentes sur les différents rayons partant de ce point; mais cela 

 n'empêche pas que la vitesse de propagation ne soit con- 

 stante, indépendante de l'ébranlement primitif et la même 

 dans toutes les directions , et qu'à une grande distance de cet 

 ébranlement, la vitesse propre des points du fluide, ne soit 

 sensiblement dirigée suivant leurs rayons respectifs. C'est ce 

 qui résulte de l'intégrale générale, citée dans le n" 1 1 , ainsi 

 qu'on peut le voir dans le Mémoire où cette intégrale a été 

 donnée; et c'est aussi ce que j'avais démontré d'une autre 

 manière, dans mon Mémoire sur la théorie du son (*). 



(aS) Nous pouvons maintenant faire abstraction de la pre- 

 mière partie de la formule (t). L'autre partie 



9 = :; — \{r'-vat)f(r -\- at] 



^ 2 r'Ko" COS. u+dX/d'—a:^ sin."«) L^ ^ '-^ "^ ' 



+ (;•'— a ()f{r — a f) + F(r' + a if) — F (/-'— a «)] , 

 (*) Journal de l'École PolytecVinique, i4° cahier. 



