DE DEUX FLUIDES ÉLASTIQUES SUPERPOSES. 3q3 



ticulier qui se distinguerait du ras généra! , en ce que, dans 

 l'onde réfléchie comme dans l'onde directe, la vitesse des mo- 

 lécules varierait suivant la raison inverse du carré des dis- 

 tances, et l'intensité de l'ébranlement, en raison inverse de 

 la quatrième puissance. 



En désignant par s, la dilatation du fluide qui accompagne 

 la vitesse o",, on aura 



comme dans l'onde directe. 



Soit I, l'intensité de l'ébranlement dans l'onde réfléchie; 

 en la comparant à l'intensité I qui a lieu au même point M 

 dans l'onde directe, nous aurons 



' Nfl cos.M-|-« l/a — a sin. «/ 



Cette quantité sera nulle, quand on aura 



a' COS. Il a l/a" — o'^sin.^i/ = o ; 



d'oii l'on tire 



tang.M = J; 



par conséquent le mouvement réfléchi sera nul ou insensible, 

 suivant les directions qui font avec la normale à la surface 

 réfléchissante , l'angle dont la tangente est égal au rapport 



-,. C'est, effectivement, ce qui a lieu, d'après l'observation, 



dans le cas de la lumière polarisée suivant le plan de réflexion, 

 mais non pas dans le cas de la lumière ordinaire. Si la distance 

 du point M à cette surface est très-petite par rapport à celle de 

 O à O' , on aura à très-peu près r' = n Sous l'incidence per- 

 T. X. 5o 



