DE DEUX FLUIDES ÉLASTIQUES SUPERPOSES. 4° I 



vitesse propre des points du fluide est normale à la surface 

 de l'onde mobile. En considérant KM comme le rayon de 

 l'onde transmise, nous voyons aussi, par l'ëquation (9),que 

 ce rayon et le rayon OK de l'onde directe qui se croisent au 

 même point K de la surface de séparation des deux fluides , 

 font avec sa normale, des angles u et lî dont les sinus sont 

 entre eux dans un rapport constant , égal à celui des vitesses 

 a et a! dans les deux fluides; résultat qui s'accorde avec la 

 loi de la réfraction ordinaire de la lumière. 



(26) Je représente par I' l'intensité de l'ébranlement qui 

 a lieu au point M de l'onde transmise et qui sera mesurée , 

 comme précédemment, par la somme des forces vives prise 

 dans toute l'épaisseur de l'onde. En désignant par D' la densité 



naturelle du fluide inférieur , et observant qu'on a ^p = -«?£', 

 nous aurons 



1'=/" 'i.\S{\—s)'v^di. 



Je néglige la dilatation s et je mets dans l'expression de v' 

 donnée par la première équation (8) , ît et r à la place de m, 

 et r,, et pour R sa valeur précédente ; il en résulte 



^ad'^ D'Ecos.'m 



r= — 



\2 t 



E étant la même quantité que dans le n" 22. Comme on a fait 

 abstraction des variations de température qui accompagnent 

 les dilatations s et s des deux fluides (n^ i), leurs densités 

 D et D' sont en raison inverse des carrés des vitesses de pro- 

 pagation a et d \ on a donc 



D' — — 



T. X. 5i 



