402 MEMOIRE SCR LE MOUVEMENT 



et à cause de D E = I /•' (n° 22) , on en conclut 



T< 4a^ a'icoi.'^ii 



(a'cos.K + a'l/rt'— a"sin.'i<)' 



pour le rapport de l'intensité de l'onde transmise, qui a lieu 

 au point quelconque M de la droite K M , à celle de l'onde 

 directe, qui répond au point K appartenant à la surface de 

 séparation des deux fluides. On voit par là que, le long d'une 

 même droite KM, perpendiculaire à l'onde transmise, l'in- 

 tensité r est constante, et qu'elle ne varie d'un point K à un 

 autre, qu'à raison de l'intensité I relative à ce point; ce qui 

 tient à ce que nous avons supposé la distance KM très-petite 

 par rapport à 1 éloignement du centre O de l'ébranlement 

 primitif. 



Si l'on considère autour du point K, une portion très- pe- 

 tite w de la surface de séparation des deux fluides, l'aire de 

 sa projection sur la surface de l'onde transmise, sera o>cos.u' ; 

 car les normales à ces deux surfaces font entre elles l'angle u\ 



d'après la valeur de — qu'on a trouvée dans le numéro pré- 

 cédent. La projection de w , soit sur la surface de l'onde inci- 

 dente au point K, soit sur celle de l'onde réfléchie au même 

 point, a pour valeur «cos //; la portion de l'onde dirccle 

 qui répond à cette petite surface u, et qui a pour intensité 

 Iwcos.a, se partage donc en deux parties, l'une transmise, 

 dont l'intensité est r M cos. m', l'autre réfléchie, ayant I.wcos. m 

 pour intensité; par conséquent on doit avoir 



1(0 COS. Il = IwCOS.w'-f- I.coCOS. U. 



Or, en faisant r' =rdùns la valeur de I, du n°23, substituant 

 cette valeur et celle de I' dans cette équation , et supprimant 



