DANS LES MILIEUX ELASTIQUES. 5n l 



étendue , on doit, en même temps, conside'rer le mouvement 

 des molécules qui la composent, comme perpendiculaire à 

 sa surface, quel qu'ait été l'ébranlement primitif. !■ 



Observons aussi que l'expression de (p, résultant de l'équa- 

 tion (21), est de la forme 



W désignant une fonction qui n'est différente de zéro, quels 

 que soient les angles ja et l, que pour les valeurs de Ç com- 

 prises entre les limites ±e. A cause de '(= at — r, et en né- 

 gligeant le terme divisé par r\ on aura donc 



c€ qui montre qu'à une grande distance du centre de l'ébran- 

 lement primitif, la vitesse varie à très-peu près suivant la 

 raison inverse de cette distance , et que la dilatation corres- 

 pondante, déterminée par la quatrième équation (20), est 

 égale et contraire au rapport de cette vitesse à celle de la 



propagation, c'est-à-dire, égale à £• En négligeant cette 



dilatation, désignant par D la densité naturelle du fluide, 

 et prenant pour mesure de l'intensité de l'ébranlement, la 

 somme des forces yives dans toute l'épaisseur de l'onde mo- 

 bile, son expression sera 



?I'_ C-^t^)-"^- 



Elle variera pour les différentes ondes, en raison inverse du 

 carré de leurs rayons, et, d'un point à un autre d'une même 

 onde, suivant une loi dépendante de l'ébranlement primitif. 



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