6oO PROPAGATION DU MOUVEMENT 



du ï d. ^ , , , V X ^B 



i^r r dt ^ ir ' / r^ dt^ 



div 1 d. „, j s z dB 



en faisant , pour abréger , 



A=-U(r — a^,[A,x) + -n'(r — a«,|i,>.)H-^n"(r— <2f,[x,x), 



B=~nir—bt^^L,\)+-^n'(r—bt, [i, x) + ^n"(r— ^'^(/.,x). 



L'épaisseur de chacune de ces deux ondes mobiles sera 

 constante et égale à 2e; le mouvement durera pendant un 



temps égal à — , pour la première, et à -7- ou , pour 



la seconde; l'intensité de l'ébranlement, mesurée comme 

 dans le P' § de ce Mémoire (n° g), variera, pour les ondes 

 d'une même série, en raison inverse du carré du rayon r, 

 et, dans l'étendue d'une même onde, suivant une loi dépen- 

 dante de l'ébranlement primitif. 



D'après les formules (i5), la vitesse du point M dont elles 

 expriment les trois composantes, sera dirigée suivant son 

 rayon r. Les déplacements de ce point qui répondent à ces 

 trois composantes, auront pour valeurs : 



Or, la dilatation correspondante du fluide est exprimée 



(n° 1 2) , par 



du dv dw 



dx dy dz ^ J' 



