6o2 PROPAGATION DU MOUVEMENT 



-y=-^n'(r— Z>ï,(..,^)— ^B, 

 .v=-^n"(r— ^'^(.,x) — ^B. 



On aura, comme dans le cas précédent, 



dYi X dB du X d. , , , x'^ dB 



'di^~VrTt' 7nc~'~b?Tt"-^''~'''^->^--''^>'^b7^~dl' 



I » ^ ^ dv ^ d tv ■,, ^ ■,, , 



et de même par rapport a -^ et -^ ; d ou 1 on conclura 



du d 7) d IV 

 dx dy dz 



c'est-à-dire, 5 = en vertu de l'équation (17). Ainsi, dans 

 l'onde mobile qui se propage avec la vitesse b, les vitesses 

 propres des molécules sont parallèles à sa surface, et le mi- 

 lieu que nous considérons n'éprouve ni augmentation, ni di- 

 minution de densité. 



(20) Quelles qu'aient été les grandeurs et les vitesses des 

 molécules d'un corps solide homogène, il résulte de cette 

 analyse, qu'à une grande distance de l'ébranlement primitif, 

 et lorsque les ondes mobiles sont devenues sensiblement pla- 

 nes dans chaque partie très-petite par rapport à leurs sur- 

 faces entières, il ne subsiste plus que des vitesses propres 

 des molécules , normales ou parallèles à ces surfaces ; les vi- 

 tesses normales ayant lieu dans les ondes de la première 

 espèce, où elles sont accompagnées de dilations qui leur sont 

 proportionnelles, et les vitesses parallèles appartenant aux 

 ondes de la seconde espèce, oti elles ne sont accompagnées 

 d'aucune dilatation ou condensation de volume, mais seule- 

 ment de dilatations et de condensations linéaires. 



