d'un corps solidk. 345 



€11 les rapportant à des axes passant, comme les premiers, 

 par le centre de gravité de la terre, mais parallèles aux axes 

 fixes des x, y, z, et en désignant, comme dans le n° 6, par 

 a, a', etc., les cosinus des angles compris entre les trois axes 

 principaux et les trois axes fixes; ces quantités seront donc 

 les valeurs des secondes intégrales contenues dans les équa- 

 tions (e) ; et en ayant aussi égard aux valeurs des premières , 

 ces équations deviendront 



Mxcos.6' + A/?c + B^c' + Crc"=g-, J 



M).sin.6'cos.f+A/..6'+B^i-l-Crô"=g-', (/) 

 Mxsin.ô' sin. i[/'+ kp a-\-^q a + Cra"—g". ) 



Si l'axe de figure de la terre est l'axe principal auquel ré- 

 pondent le moment d'inertie C et la composante r de la vi- 

 tesse de rotation, l'axe in^antané s'écartera toujours très-peu 

 de celui-là; les quantités p et g auront constamment des va- 

 leurs très-petites et négligeables; et r aura une valeur sensi- 

 blement constante et égale à la vitesse angulaire du mouve- 

 ment diurne. En désignant par ii cette vitesse, et représentant 

 par M k' le plus grand des trois moments d'inertie principaux 

 A, B, C, nous ferons donc 



C=:Mk', p = o, 9 = 0, r=n, 



dans les équations (/"). L'axe du moment principal des quan- 

 tités de mouvement dues à la rotation de la terre, ne s'écar- 

 tera pas non plus sensiblement de son axe de figure; les an- 

 gles ô et tj( étant les mêmes que dans le numéro précédent, et 

 d'après ce que a", b'\ c", représentent, on aura donc aussi, 

 à très-peu près, 



T. XIV. - 44 



