RELATIVES A LA CHALEUR RAYONNANTE. 4^7 



posé d'un nombre quelconque de filets calorifiques ayant 

 des intensités diverses, et soumis chacun à une loi d'absorp- 

 tion propre, commune pour toutes ses parties, mais différente 

 d'un filet à un autre. Tant qu'on ne particularise pas ces in- 

 tensités ni ces lois d'absorption, il est évident que la défini- 

 tion est générale et comprend toutes les constitutions possi- 

 bles de flux calorifiques transmis. 



Un tel filet dont toutes les parties suivent dans la même 

 plaque une loi d'absorption commune, sera ce que nous ap- 

 pellerons un filet simple pour cette plaque-la. La restriction 

 ajoutée ici est nécessaire; car tel assemblage de rayons calori- 

 fiques peut être simple fîour le cristal de roche et ne l'être pas 

 pour le verre, de manière à s'y subdiviser en filets d'inégale 

 absorption ; et, en effet, l'expérience, comme on le verra par 

 la suite, nous apprend que les choses ont lieu ainsi. 



Cela posé, considérons dans l'intérieur de la plaque un 

 filet simple quelconque, et représentons par /„ la quantité 

 primitive de chaleur rayonnante par laquelle il a été origi- 

 nairement produit. Cette quantité i„, avant de pénétrer la 

 plaque , a d'abord subi extérieurement à sa première surface 

 une réflexion partielle qui l'a affaiblie dans une certaine pro- 

 portion que nous désignerons par R. , de sorte que i„ R, est 

 la quantité qui s'est réfléchie; la portion introduite dans la 

 plaque est donc 4 — ^R, ou i„ (i — R,), et c'est seulement sur 

 cette seconde portion que s'exerce la faculté absorbante. 

 Maintenant, soit x l'épaisseur de la plaque , et concevons que 

 sur une quantité i de cette même espèce de chaleur dont le filet 

 intérieur se compose, il doive s'en transmette «p (j:^), <p repré- 

 sentant une certaine fonction inconnue de l'épaisseur dépen- 

 dante de la transmissibilité propre de la plaque pour l'espèce 



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