RELATIVES A LA CHALEUR RAYONNANTE. /,7q 



verre et du cristal de roche à de telles épaisseurs. Cela posé, 

 nous avons d'une part dans chaque système une plaque 

 simple dont l'épaisseur est x + x. +....x,, et qui doit trans^ 

 mettre la quantité de chaleur 



W^,+....^5 = (''— I^')(l — Ra)2'o<p(^ + 'K. + ....JÎ5)- 



D'une autre part, nous avons un ensemble de six plaques de 

 même nature produisant douze' réflexions successives au lieu 

 de deux, et devant conséquemroent transmettre la quantité 

 de chaleur 



^x:^....:r, = (l — R.)'(l — RJ'24Ta;.çX. <fX,. 



Maintenant, selon la loi que nous avons annoncée, on doit 

 avoir : 



et puisque les transmissions simples et multiples ont été ob- 

 servées, on doit, si la loi est véritable, tirer de chacune de ces 

 équations pour le verre et le cristal de roche, le même produit 

 (i— R.) (i— RJ, lequel devra se trouver égal à 0,923, comme 

 on le déduit des observations immédiates faites sur la ré- 

 flexion du flux lent par les lames minces. Or, en effet, en fai- 

 sant ce calcul avec les nombres rapportés ci-dessus, on trouve: 



Perte opérée par Ten- 

 seml)ie des deux ré- 

 flex ions, ialérieure et 

 extérieure. 



Pour le verre (i— R,)5(i_R,)« = g^; 



d'où (i-RJ (i— RJ = 0,916. . . . . , 

 Pour le cristal de roche (i_R,)5(i — RJ! 



d'où(i-R.) (i~RJ = 0,919 



I — 0,916=0,084 

 I— 0,9 » 9=0,081 



