RELATIVES A LA CHALEUR RAYO^NANTE. 483 



de la réflexion : ce seront autant de valeurs du produit 

 composé (i — R,) (i — R,) 2i„ 9 (x); et le nombre o,ga3 2 h 

 sera la valeur du même produit pour le cas de a; = o; ce qui 

 donnera ip(o)=i pour une des conditions de 9 (x), relati- 

 vement à chaque filet calorifique introduit. 



On voit en outre que les résultats des transmissions ainsi 

 extérieurement observés pour chaque plaque , n'exprimeront 

 pas les quantités de chaleur qui l'auront traversée intérieu- 

 rement, mais qu'ils donneront ces mêmes quantités affectées 

 du facteur commun (i — R,) (i — R J , c'est-à-dire affaiblies 

 dans le rapport de 0,928 à i comparativement à leur valeur 

 réelle, qui serait 2 4 (p (x) s'il n'y avait pas de réflexion. En 

 conséquence, si l'on veut connaître isolément cette quantité 

 intérieure elle-même , en parties de la quantité de chaleur 

 initialement introduite, il faudra restituer aux transmissions 

 extérieurement observées ,les pertes que les deux réflexions 

 y ont produites , c'est-à-dire les diviser par le facteur com- 

 mun o,95i3 2 ?'„. Mais cette réduction ne sera pas nécessaire 

 à effectuer pour découvrir et constater les lois physiques 

 de la transmission ; car, puisque les résultats extérieurs en 

 sont exprimés par le produit (1 — R,) (i — RJ 2 i„ f (x), 

 il n'y a qu'à les construire ou les comparer entre eux immé- 

 diatement tels que l'observation les donne , pour chaque 

 plaque simple, en parties de l'unité de chaleur extérieurement 

 incidente , et considérer le nombre 0,923 comme exprimant 

 dans ces comparaisons la quantité de chaleur qui serait ex- 

 térieurement transmise par une plaque simple dont l'épaisseur 

 serait mathématiquement zéro. Si l'on désire ensuite obtenir 

 spécialement les quantités de chaleur intérieurement trans- 

 mises, il suffira de diviser tous ces résultats par 0,923. 

 Enfin, si l'on voulait connaître individuellement la perte de 



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