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RELATIVES A LA CHALEUR RAYONNANTE. ^8i 



plaque; et enfin, subissant une seconde réflexion intérieure 

 sur la surface d'émergence, il sortira avec l'intensité réduite 

 i„ (i — R.) (i — R.) a^. Maintenant ce filet réduit ne restera pas 

 simple en traversant la seconde plaque B que nous supposons 

 généralement de nature différente de A ; et il s'y partagera en 

 un certain nombre quelconque de nouveaux filets d'intensités 

 diverses, assujettis chacun à une loi d'absorption propre, 

 exprimées par autant d'exponentielles différentes a', a.',, a,, etc. 

 Or, quelles que soient les proportions de ces divers filets 

 intérieurs dans B , comme en somme ils proviennent tous 

 extérieurement de 4 (i — R.) (i — R,) a^, on peut repré- 

 senter respectivement les intensités particulières dont ils 

 dérivent par autant d'indéterminées nouvelles, de la forme 

 i fi— R.) (I— RJ a^; i, (i— R.) (i — R.) a\., etc., 

 pourvu que la somme totale de ces expressions soit égale 

 à i„ (i — i RJ (i — RJ a"; ce qui exige seulement qu'on fasse 



i. +i, -t-ij +. . . .i„ = 4; 



alors chacun de ces filets, par exemple i, (i — R,) (i — R,) a^, 

 rencontrant la plaque B, subira d'abord la réflexion à sa 

 première surface, ce qui le réduira à i, (i — R,)' (i — RJ a^; 

 puis il s'y propagera en s'y affaiblissant suivant l'exponentielle 

 particulière a.', ce qui le réduira à î, (i — R,)°(i — I^J «^«f' 

 après qu'il l'aura traversée; du moins en représentant par X, 

 l'épaisseur de cette plaque. Enfin il subira encore une seconde 

 réflexion à la surface d'émergence de B, ce qui le changera 

 en i, (i — R,)' (i — RJ' a^ af'; et ce sera avec cette intensité 

 définitive f|u'il sortira dans l'espace. Le même raisonnement 

 appliqué à tous les filets de B, en affectant chacun d'eux de 



