486 RAPPORT SUR LES EXPERIENCES DE M. MELLONI, 



l'exponentielle qui lui est propre, donnera l'intensité totale 

 du flux dérivé de /„, qui sera transmis par le système mul- 

 tiple A B ; et ce sera 



(i _ R,)' (i — RJ' [l. af + i. af + 4 «f . + . etc. . . .] a\ 



Or cette intensité calculée restera la même si l'on met 

 d'abord en avant la plaque B. Car, supposez que dans la 

 chaleur primitivement incidente on sépare par la pensée tous 



ces filets dont les intensités respectives sont i, , i,, h la 



somme 4, et dont la nature de chaleur est telle que chacun 



d'eux suit dans la plaque B l'exponentielle a', a^, aj , que 



nous lui avons attribuée, au lieu que dans la plaque A ils 

 suivent tous une même exponentielle commune a'. Alors, 

 après avoir traversé la première plaque qui est maintenant B, 

 l'un quelconque d'entre eux, i,, par exemple, deviendra 

 i\ (i— R, ) (i_RJ af'; puis, arrivant à la seconde plaque 

 qui est maintenant A , comme il la traverse en suivant l'ex- 

 ponentielle commune a^, son intensité d'émergence sera 

 j, (i — R,)' (i — R,)'af' a^. Le même raisonnement appliqué 

 à tous les autres filets i,, 13... produira un flux émergent 

 analogue, et leur somme qui compose le flux émergent total 

 produit par 4 sera 



(i_R,y (i — R.)* [i. af + i. «f -J- . . . etc.] a\ 



c'est-à-dire exactement la même que précédemment. La réci- 

 procité, ici démontrée pour un des filets calorifiques simples 

 de A antérieur, existera pareillement pour tous les autres. 

 Elle aura donc lieu pour le flux total composé de leur somme; 

 et ainsi le flux émergent du système multiple AB sera iden- 

 tiquement égal en intensité au flux émergent de B A; pourvu 



