RELATIVES A LA CHALEUR RAYONNANTE. 5o5 



Si l'on examine dans leur marche générale les nombres 

 contenus dans les tableaux précédents ; et , pour le faire 

 mieux, si l'on construit graphiquement les courbes qui en 

 résultent , on voit d'abord les ordonnées qui représentent le 

 flux transmis, partir de la hauteur g2,3 qui représente la 

 transmission pour une épaisseur nulle; puis, de là tomber 

 plus ou moins rapidement, mais toujours rapidement, vers 

 leur axe dans les premières épaisseurs ; après quoi , leur affai- 

 blissement progressif se ralentit, et au-delà d'une certaine 

 limite d'épaisseur leur variation pour une épaisseur d'un 

 millimètre est à peine sensible; de sorte que, depuis lors, 

 la courbe semble descendre asymptotiquement vers son axe, 

 pour ne le rejoindre qu'à une épaisseur infinie; comme si 

 c'était seulement à une épaisseur infinie que les dernières por- 

 tions du flux transmis dussent mathématiquement s'éteindre. 

 Or, cette conséquence est en effet conforme au mode d'ex- 

 tinction par exponentielle que nous avons reconnu aux filets 

 calorifiques particuliers dont se compose le flux total. 



Chacun des filets calorifiques s'éteignant selon la progres- 

 sion géométrique qui lui est propre, il est facile de prévoir 

 que l'extinction du flux total ne suivra pas une semblable 

 progression ; et cela est aussi facile à constater sur les courbes 

 graphiques; car, en prenant à un quelconque de leurs points 

 la grandeur de l'ordonnée, et l'inclinaison de la tangente sur 

 l'axe, ces deux éléments réunis déterminent la logarithmique 

 simple qui toucherait la courbe en ce point-là ; or, la base 

 de cette logarithmique est précisément la raison de la pro- 

 gression géométrique moyenne que suit alors le flux pendant 

 un intervalle infiniment petit ; et ainsi on la voit se ralentir 

 continuellement à mesure que l'épaisseur augmente. En effet, 

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