5o6 RAPPORT SUR LE? EXPERIENCES DE M. MELLONI, 



à chaque petit accroissement d'épaisseur, le flux, total perd 

 graduellement ceux de ses filets dont la progression propre 

 d'extinction est la plus rapide ; ou du moins leur intensité 

 cesse d'être sensible physiquement; de sorte que, progressive- 

 ment, le flux total semble devenir de plus en plus transmis- 

 sible, lorsqu'il est seulement de plus en plus épuré. I^a réalité 

 de ce mode de séparation se constate aisément pour toutes 

 les espèces de sources calorifiques et de plaques absorbantes, 

 en étudiant d'une manière comparative les pro]jriétés du flux 

 direct et transmis à travers diverses épaisseurs. Prenons pour 

 exemple le rayonnement de la lamjje Locatelli transmis à 

 travers le cristal de roche , dont les résultats sont rap- 

 portés page 5oi. Si l'épaisseur de cristal qu'on lui fait tra- 

 verser est seulement de -j- millimètre, il y perd i3 parties 

 et Y de son intensité sur g2,3o. Si on le prend après cette 

 transmission , et qu'on lui fasse traverser une seconde plaque 

 d'qn demi-millimètre, en restituant par le calcul les pertes 

 produites par les réflexions , il n'abandonne plus dans ce 

 ■ second trajet que i partie et ^ sur ^8,56. Lorsqu'il a traversé 

 ainsi 3 millimètres en une seule épaisseur continue, sa perte 

 par l'absorption dana une nouvelle épaisseur de ^ millimètre 

 n'est plus qu'une fraction de partie , et elle va toujours ainsi 

 eu diminuant, jusqu'à devenir insensible dans cet interva(le 

 d'un demi-millimètre. Alors une nouvelle plaque de | milli- 

 mètre présentée au flux transmis , s'y comporte presque 

 comme ferait une plaque de sel gemme; elle ne donne plus 

 de pertes appréciables qu'en vertu des réflexipos qu'elle 

 produit, et il faut employer des épaisseurs bien plus fortes 

 pour obtenir des résultats mesurables d'absorption. Oc, ceci 

 ne tient pas à l'affailjlissement absolu du flux , car à ces 

 épaissfnirs il y a encore plus de 70 parties transmises sur 100 



