RELATIVES A LA CHALEUR RAYONNANTE. SoC) 



la prolonge suffisamment loin. Mais si l'on veut qu'elle soit 

 convergente dès ses premiers termes pour certaines valeurs 

 données de la variable x, cela ne pourra être qu'à condition 

 que log., a sera renfermé dans certaines limites convenables 

 de valeur numérique. Par exemple, si a est une très-petite frac- 

 tion , log., a sera un nombre négatif d'autant plus consi- 

 dérable ; et alors ce sera seulement pour les très-petites 

 valeurs de x que la série sera immédiatement convergente. 

 Si a, quoique fractionnaire, comme il l'est toujours pour les 

 flux absorbables, approche davantage de l'unité, log., a com- 

 mencera à devenir une fraction , qui permettra la convergence 

 pour des valeurs de x plus sensibles; et enfin si a vient à 

 différer très-peu de l'unité , la convergence immédiate pourra 

 avoir lieu à des valeurs de j? de plus en plus grandes. 



Toutes ces diverses graduations de valeurs existent géné- 

 ralement dans l'assemblage en nombre infini des exponen- 

 tielles dont se compose toujours un flux calorifique ; mais 

 les unes et les autres y dominent inégalement selon la 

 nature de la source qui émet le flux ; et , quelle que soit 

 cette nature, les plus lentes seules restent sensibles au-delà 

 de certaines limites d'épaisseur. Pour fixer les idées , ap- 

 pelons exponentielles rapides celles qui , dans les phéno- 

 mènes de transmission de M. Mellorii , ont été physiquement 

 éteintes aux épaisseurs de i ou 2 millimètres. Appelons ex- 

 ponentielles moyennes celles qui donnent des effets sensibles 

 jusqu'à des épaisseurs plus grandes , telles que 7 ou 8 milli- 

 mètres , après quoi elles cessent aussi d'être perceptibles 

 physiquement. Enfin, appelons exponentielles lentes, celles 

 dont les bases diffèrent assez peu de l'unité pour que leurs 

 effets physiques se soutiennent perceptibles , quoique avec des 



