RELATIVES A LA CHALEUR RAYONNANTE. 5l3 



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a:+m+i 



Pour que tous les flux partiels qui subsistent au-delà de un ou 

 deux millimètres puissent ainsi se réunir en un seul terme , il 

 faut évidemment que ceux d'entre eux dont l'aLsorption n'est 

 pas très-lente, aient, dans chaque cas, une distribution d'in- 

 tensité réglée par des valeurs de m égales, ou infiniment peu 

 différentes les unes des autres. La comparaison des obser- 

 vations avec cette formule décidera s'il en est ainsi. En effet, 

 la forme représentée par l'équation (i) est celle d'une hyper- 

 tole équilatère , ayant ses asymptotes respectivement paral- 

 lèles aux axes des coordonnées x et y. Est-il donc ou n'est-il 

 pas réel qu'au-delà de un ou deux millimètres jusqu'à sept 

 ou huit, c'est-à-dire dans tout l'intervalle où les mesures 

 de transmission sont les plus certaines , les courbes des 

 flux calorifiques se présentent généralement ainsi .'' C'est 

 un. résultat facile à constater graphiquement, d'après les pro- 

 priétés connues de l'hyperbole équilatère. Or, en le cherchant, 

 non seulement on le trouve exact , mais dans quelques cas, 

 probablement par une distribution d'intensités particulière- 

 ment régulière , la yérification des propriétés les plus délica- 

 tes de l'hyperbole se trouve singulièrement exacte et prolongée. 

 Cela a lieu ainsi, par exemple, dans la transmission du rayon- 

 nement Locatelli à travers le verre. Depuis l'épaisseur de i^jô 

 jusqu'à plus de 8"°, il n'y a pas une différence appréciable, soit 

 graphiquement, soit numériquement , entre les transmissions 

 observées et la marche d'une hyperbole équilatère, rapportée 

 à des asymptotes parallèles aux x et aux j. 



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