RELATIVES A Ia CHALEUR RAYONNANTE. 5lQ 



transmissions observées par M. Melloni, et nous rapporterons 

 tout à l'heure les formules de développement hyperbolique 

 qui en résultent. Pour trouver la valeur du nombre m+i, 

 qui paraissait convenir le mieux à chacune d'elles, nous y avons 

 |)ris successivement les transmissions observées z,, depuis i 

 juscju'à 8 millimètres, et nous les avons respectivement mul- 

 tipliées par l'épaisseur x, augmentée d'un nombre entier, tel 

 que I , a , 3 , jusqu'à ce que les produits ainsi obtenus ap- 

 prochassent le plus possible de l'équidittérence ; après quoi dès 

 essais intermédiaires nous ont donné la fraction qui complé- 

 tait le nombre entier, obtenu ainsi approximativement. Pour 

 abréger lés expressions dont nous ferons usage, nous repré- 

 sentei-ohs dans tout ce qui va suivre le nombre m+ i par la 

 seule lettre n. 



Maintenant il résèàil; a tirer de là des expressions complètes 

 qui pussent être appliquées à des épaisseurs quelconques. Or, 

 si les considérations précédentes sont physiquement justes, 

 on devait y parvenir, en considérant les formules hyperboli- 

 ques comme présentant les premiers termes du développe- 

 ment des intégrales définies par lesquelles le flux total était 

 exprimé rigoureusement pour toutes les épaisseurs. A la vérité, 

 le problème envisagé ainsi est indéterminé, puisque le même 

 développement hyperbolique peut être reproduit dans ses 

 premiers termes, par une infinité de groupes d'intégrales 

 définies, représentant autan^t de flux partiels, de la forme assi- 

 gnée page 490. Mais, dans l'état actuel des observations, cette 

 indétermination est inévitable ; et alors ce qu'il y avait de 

 mieux à faire était de chercher des assemblages de pareilles 

 intégrales, qui, avec la moindre complication possible, fussent 



