§22 RAPPORT SUR LES EXPERIENCES DE M. MELLONI, 



Oi) voit d'abord ([iie la somme des flux calculés reproduit 

 le flux total observé, avec des oscillations d'erreurs doutl'ex- 

 périeuce peut à peine répondre ; il reste à assigner les trois 

 intégrales définies dont les valeurs numériques donnent les 

 transmissions rapj>ortées dans le tableau précédent. 



Considérons d'abord le flux à absorption lente. Pour former 

 l'intégrale qui l'exprime , on a profité des analogies que 

 suggéraient les transmissions du même rayonnement observées 

 jusqu'à des épaisseurs beaucoup plus grandes , à travers le 

 cristal de roche, l'huile de colza, et même l'eau. Dans ces trois 

 ^ substances, il existe un flux très-lentement absorbable, qui, 

 même pour la dernière, est encore sensible à des épaisseurs 

 de loo et 1 5o millimètres; et lorsque l'on calcule ainsi le 

 progrès de son extinction par les seules épaisseurs ,de cet 

 ordre, on trouve qu'il comprend encore presque toute la 

 transmission observée à 8 millimètres; de façon qu'à cette 

 dernière épaisseur tous les autres flux à absorption plus ra- 

 pide sont presque éteints, même dans le cristal de roche, celle 

 d'entre ces substances où la transmission est de beaucoup la 

 j |*l4is facile. On a donc assujetti à des conditions analogues 

 l'intégrale qui devait représenter, pour le verre, la partie la 

 plus lentement absorbable du flux calorifique ; et on l'a 



[astreinte en outre à laisser, dans les épaisseurs de 2 à 

 8 niilliniètres, des résidus tels, qu'en les représentant par 

 une autre intégrale plus rapide, mais encore développable, 

 j la soTOQie des deux reproduisît exactement, ou presque 

 I exactement, toute la portion du flux donnée par le dévelop- 

 pement hyperbolique. Ces deux conditions réunies ont fourni 

 ides deux intégrales suivantes , l'une et l'autre ayant la forme 

 convenue de la page 490, avec la valeur de la constante m, la 



