RELATIVES A LA CHALEUR RAYONNANTE. 5^3 



même que dans le développement hyperbolique, c'est-à-dire 

 m +1 = 2,941 18 = n. 



Flux très-lentemenit absorbable : 



L = nr,,- 



Les valeurs des constantes sont : 



'»«•£ 



^^ = 6748; rt = 2,g4ii8; 

 :i . 98470796 ; log. (u, = 0,0000000. 



La valeur de w. est si voisine de l'unité, que la différence est 

 insensible dans l'étendue des observations , et elle le serait 

 même encore, ainsi qu'on le verra plus loin , à des épaisseurs 

 de i4 et i5 millimètres. Il est impossible de prononcer sur ce 

 qu'elle pourrait devenir au-delà de cette dernière limite, 

 puisque l'on n'a pas d'observations qui puissent en faire 

 juger. Ainsi , dans toutes les épaisseurs moindres, u, peut être 

 supposé égal à l'unité même, sans aucune erreur appréciable. 

 La valeur initiale du flux !^„ n'est point une donnée prise dans 

 les expériences, mais un résultat des conditions physiques aux- 

 quelles le flux se trouvait assujetti, d'après ce que nous avons 

 expliqué plus haut. Les logarithmes assignés à w, et w. sont 

 tabulaires ; et il en sera toujours ainsi dans les calculs suivants, 

 quand le contraire ne sera pas formellement exprimé. Les 

 valeurs numériques produites par cette première intégrale 

 étant retranchées de la portion du flux total que le déve- 

 loppement hyperbolique comprenait, les résidus ont donné 

 la portion des transmissions qui devait être représentée par 



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