RELATIVES A LA CHALEUR RAYONNANTE. 523 



Ces deux premiers flux étant retranchés du flux total , 

 laissent un résidu qui se trouve être, pour l'épaisseur zéro, 

 12,94, et pour l'épaisseur o,25, seulement 5; décroissant ainsi 

 avec une grande rapidité pour devenir bientôt insensible à 

 toutes les épaisseurs plus grandes. Ces deux premières valeurs 

 sont les seules qui puissent le signaler avec précision, parce 

 que les suivantes seraient trop petites pour que l'on en pût 

 répondre. De là il suit qu'on peut représenter ce dernier flux 

 d'une infinité de manières, toutes physiquement admissibles, 

 pourvu qu'en reproduisant les deux premières valeurs elles le 

 fassent rapidement s'éteindre au-delà. Dans cette indétermi- 

 nation inévitable , pour conserver toujours la plus grande 

 simplicité physique , on a supposé que les filets calorifiques 

 qui composent ce dernier flux, quoique toujours inégalement 

 absorbables, ont tous d'égales intensités; le plus absorbable 

 l'étant tellement que sa base exponentielle soit comme in- 

 sensible ; c'est-à-dire que l'on a supposé à l'intégrale la forme 

 ordinaire 



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et l'on a pris pour éléments 



^1' = 1 2,94 ; n=i; (^"-'J = 0,0000 ; C» = 5 ; 

 log. a, = 2,7357828. 



La valeur attribuée à CU était plus grande de i,i8 que celle 

 qui complétait le développement hyperbolique, parce qu'en 

 essayant de satisfaire exactement à cette dernière, qui était 



