53o RAPPORT SUR LES EXPERIENCES DE M. MELLONI , 



et l'on y parviendra de même en divisant le nombre 63,28 

 par 0,928 , ce qui le porte à 68,56. Alors ce dernier résultat 

 pe^t être joint à la série générale des transmissions, dont 

 nous avons donné le tableau page Soi, pour le cristal de 

 roche; et il y exprimera la transmission qu'on aurait réelle- 

 ment observée à travers l'épaisseur totale de 1 /\'°°'.,o5'] . Nous 

 l'avons employé ainsi, concurremment avec la transmission 

 observée à 7""°, pour déterminer l'expression du flux à ab- 

 sorption lente; et, à l'aide de quelques essais analogues à 

 ceux que nous avons expliqués pour le verre, nous sommes 

 parvenus à envelopper tout le reste du flux dans une autre 

 intégrale unique , avec des écarts dont l'irrégularité et la 

 petitesse tombent dans les limites des erreurs inévitables que 

 les observations comportent. Nous n'avons pas cherché ici, 

 non plus que pour le verre, à introduire de petites modi- 

 fications des constantes qui auraient atténué encore ces petites 

 irrégularités ; car notre but était bien plutôt d'établir la 

 distinction des flux partiels et la forme générale des expres- 

 sions qui les représentent, que d'atteindre dans leur repré- 

 sentation numérique une précision fictive, que les expériences, 

 tout exactes f|u'elles sont, ne comportent point. Par une 

 raison également tirée des réalités physiques, nous avons 

 admis sans difficulté un petit écart de o,25 sur la transmis- 

 sion initiale relative à l'épaisseur zéro , parce qu'il a pu 

 arriver, et il arrive en effet souvent qu'un léger changement 

 de netteté ou de poli des surfaces augmente tant soit peu les 

 pertes que les réflexions occasionnent , ce qui diminue d'au>- 

 tant la constante initiale 92,3, qui exprime la transmission 

 dans l'épaisseur zéro pour le cas d'un poli complet. 



L'expression complète ainsi obtenue pour le cristal de 



