RELATIVES A LA CHALÇUR RAYONNANTE. 535 



la plaque de cristal de roche est supposée antérieure. En 

 conséquence nous considérerons d'abord ce cas-là. Alors, sur 

 I oo rayons incidents, la plaque de cristal en laisse passer 6g>3o, 

 qui arrivent ensuite à la plaque de verre. Si ces 69,30 étaient 

 constitués comme la chaleur immédiatement émise par le 

 Locatelli , ils devraient se partager dans l'intérieur de la se- 

 conde plaque comme le fait cette chaleur , c'est-à-dire en trois 

 flux dont les intensités initiales auraient entre elles les pro- 

 portions assignées par nos formules générales , et dont l'ex- 

 tinction individuelle suivrait aussi les mêmes lois que ces 

 formtiles indiquent. Mais il est évident qu'il n'en saurait être 

 ainsi, parce que la plaque de cristal de roche ayant pour 

 épaisseur 8"""-, 12a, éteint une proportion dominante des filets 

 calorifiques les plus absorbables ; de sorte que le reste ne peut 

 plus fournir à la plaque de verre autant d'éléments d'absorption 

 rapide que la chaleur naturellement émise par le Locatelli en 

 contient. Aussi le calcul fait dans cette supposition de partage 

 proportionnel entre les trois flux du verre , donnerait-il 

 pour la transmission totale du système une valeur beaucoup 

 moindre que celle qu'on observe; et, au contraire, on en 

 trouverait une beaucoup trop forte si l'on supposait que les 

 69,80 émergents de la plaque de cristal de roche ne peuvent 

 engendrer dans la plaque de verre postérieure que du flux 

 à absorption lente ; d'où il suit que le cristal de roche admet 

 dans son flux ^ent propre beaucoup de filets calorifiques que 

 le verre peut séparer encore en différents flux. 



Mais, pour prendre line sorte de milieu physique entre ces 

 suppositions extrêmes, concevons que les 69,80 émergents de 

 la plaque de cristal de roche antérieure aient seulement été 

 séparés par cette plaque de tous les filets qui dans le verre pour- 



