RELATIVES A LA CHALEUR RAYONNANTE. 537 



et produisait seule une transmission égale à "j'i^-Tj^- La plaque 

 postérieure de verre était toujours 8", 274, comme précé- 

 demment. Cependant la transmission totale de ce système si 

 différent du premier se trouva encore être 46,5 1, c'est-à-dire 

 presque égale à la précédente , et à peine plus forte. Mais la 

 raison de ceci est bien facile à comprendre si l'on jette seule- 

 ment les yeux sur le tableau des flux partiels dont se compose 

 le flux total du cristal de roche, page SSa. Car on y voit qu'à 

 l'épaisseur de a""", 820, la transmission observée contient en- 

 core plus de deux unités, correspondantes à 2,28 incidentes, 

 qui, dans ce cristal, appartiennent au flux rapide; de sorte 

 qu'elles s'y éteindraient à une profondeur un peu plus grande. 

 Or, à plus forte raison , ces 2,28 parties s'éteindraient-elles 

 plutôt dans le verre où elles entreraient nécessairement dans 

 le flux à absorption rapide; et alors le reste de la transmis- 

 sion contenant seulement 70,48 ne pourrait pas donner en- 

 suite dans le verre une transmission supérieure de 0,80 à 

 celle du précédent système, même quand on voudrait sup- 

 poser, contre toutes les inductions physiques, que la chaleur 

 émergente des 2""°,820 de cristal de roche a été aussi bien 

 dépouillée de ses filets à absorption moyenne que le peut faire 

 la plaque de S", 122. 



Considérons maintenant les transmissions à travers les 

 mêmes systèmes intervertis ; et commençons par celui où les 

 deux plaques ont le plus d'épaisseur. Alors la plaque de 

 "verre antérieure transmet seule 62,96, lesquels sont composés 

 de filets qui, pour elle, se trouvent presque entièrement com- 

 pi"is dans le flux à absorption lente. Mais cette lenteur est 

 encore plus raj)ide que l'absorption lente du cristal de roche; 

 de sorte que quelques-uns des filets dont il s'agit peuvent 

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