538 RAPPORT SUR LES EXPERIENCES DE M. MELLONI , 



bien se trouver un peu trop absorbables pour s'y propager 

 absolument comme flux lent; et alors une partie que l'on 

 ne peut assigner a priori, s'y éteindrait dans l'épaisseur de 

 S""', 122 en vertu du mode d'absorption plus rapide qu'assigne 

 la première intégrale. Pour connaître jusqu'à quel point ce 

 soupçon est fondé, admettons la supposition contraire, c'est- 

 à-dire que les 52,96 émergents du verre antérieur n'en- 

 gendrent absolument dans le cristal de roche que du flux 

 lent. Alors dans le tableau de la page 532 , nous trouvons 

 l'intensité initiale du flux lent observable exprimée par 70,1 7 



• lesquels proviennent extérieurement de — ^? ou 76,0288. 



Puisque nous n'avons ici que 62,^6, il faudra affaiblir notre 

 expression générale du flux lent du cristal de roche dans 

 la proportion de ces nombres , et en déduire la transmis- 

 sion correspondante pour l'épaisseur 8", 12a. On la trouve 

 ainsi égale à 48,235, au lieu de 46,35 que l'observation 

 donne d'après la condition de réciprocité généralement ob- 

 servée par M. Melloni. La différence 1,88 exprime donc ce 

 qui est dû à la réunion des erreurs qui peuvent provenir 

 de l'observation, et de la supposition que les filets émer- 

 gents du verre antérieur suivent tous dans le cristal de 

 roche postérieur la loi la plus lente d'absorption , ce que pro- 

 bablement les exponentielles propres aux moins lents d'entre 

 eux ne leur permettent pas de faire. Ce résultat numérique, 

 auquel nous venons de parvenir ainsi, aurait pu encore se 

 calculer sans notre formule, en prenant, dans l'expérience 

 même de M. Melloni, la transmission propre de la plaque de 

 cristal de roche, la({uelle était de 6g, 3o pour loo incidents 

 de chaleur naturelle , et réduisait cette quantité réellement 



