Sa THEORIE OES EFFETS MECANIQUES 



D'ailleurs on n'aura plus ici simplement la condition OU 

 ;= O'iî, mais bien cette autre relation : 



OU = O'u ± kfiw, 



qui, avec les trois précédentes, suffira encore pour déter- 

 miner les vitesses d'écoulement U, u\ »'; les dépenses OU, 

 O'u!, J>\oi\', ainsi que la pression inconnue^'; le signe infé- 

 rieur de k,ow se rapportant toujours au cas de l'asi^iration. 

 D'après cela , on n'éprouvera aucune difficulté à établir l'é- 

 quation relative îi l'effet utile de la roue, si l'on observe, 

 comme on vient de le faire pour établir l'avant-dernière des 

 équations ci-dessus : i° qu'il n'y a pas lieu, dans le cas pré- 

 sent, à tenir comj^te de l'influence de la force vive ?««■% qui 

 est entièrement perdue pour cet effet , puisque sa direction 

 est perpendiculaire à celle du mouvement de la roue ; 2° qu'on 

 doit seulement avoir égard à l'accroissement ou à la diminu- 

 tion subis , selon les cas , par la dépense qui se fait au travers 

 des orifices d'évacuation O' de cette roue. 



Toutefois, les résultats auxquels on sera ainsi conduit se- 

 ront fort compliqués, puisqu'ils dépendront, en général, 

 d'équations d'un degré élevé, et ne pourront être obtenus, 

 dans chaque circonstance, que par la méthode des approxi- 

 mations successives. 



Lors([ue la turbine se trouve divisée, par un diaphragme, 

 une couronne intermédiaire, en deux parties dont la plus 

 basse a pour hauteur e, et que le fluide, animé de la vitesse U, 

 afflue du réservoir sous une épaisseur e ou ke qui surpasse e', 

 les choses restent à peu près dans l'état où on vient de les 

 considérer; mais il new est plus ainsi lors(jue l'inverse a lieu, 

 et les équations relatives au mouvement du liquide comme 



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