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tei'vertir absolument cette relation , ce que la nature et l'op- 

 position des deux causes négligées rend peu supposable; 

 l'expérience prouvant d'ailleurs que cette inversion n'a pas 

 lieu dans les portions accessibles de l'atmosphère. Or, ce 

 coel'ficient devant ainsi croître avec la densité, il en résulte 

 aussitôt que le décroissement vertical des températures s'ac- 

 célère généralement à mesure que la hauteur augmente, comme 

 nous observons que cela arrive dans les couches accessibles de 

 l'atmosphère, ce qui n'exclut pas qu'il puisse être modilié 

 dans ses valeurs numériques suivant des lois ultérieures que 

 nous ignorons. 



Heureusement la connaissance deces lois n'est pas nécessaire 

 pour la recherche qui nous occupe. Le fait seul de la persis- 

 tance de l'accélération y suffit. En l'admettant, je prends l'at- 

 mosphère terrestre au point où s'est élevé M. Gay-Lussac, et 

 je considère toutes les couches supérieures comme étant sen- 

 siblement exemptes de vapeur aqueuse; ce qui est en effet 

 leur condition réelle, que nécessiterait le seul abaissement de 

 leur température. Alors, à tout ce reste, depuis la couche 

 supérieure de M. Gay-Lussac, je substitue idéalement une 

 atmosphère fictive, ayant à cette hauteur la même densité, la 

 même pression , le même degré de chaleur et le même dé- 

 croissement local de température que l'atmosphère véri- 

 table, mais assujettie ultérieurement à la condition mathé- 

 matique que le décroissement s'y maintienne ensuite 

 constant, et tel que M. Gay-Lussac l'a observé. Une telle 

 condition, jointe aux lois de l'équilibre, la définit com- 

 plètement; et, d'après les éléments physiques de la couche 

 oii elle commence, sa hauteur totale, jointe à celle de cette 

 couche, serait de 4734^j'",5 au-dessus du niveau des mers. 



