PHYSIQUE DU GLOBE. 8o5 



Concevons une sphère solide d'un rayon r , recouverte 

 d'une atmosphère gazeuse pareillement sphérique. et consi- 

 dérons la propagation delà chaleur, dans cette atmosphère, 

 comme opérée seulement par échange entre les particules 

 situées à de très-petites distances les unes des autres. Ce sera 

 un cas particulier du problème que M. Poisson a traité 

 généralement, dans le XIX® cahier du Journal de l'École 

 polytechnique , pour un corps de constitution et de figure 

 quelconques, dont les particules sont en repos ou en mou- 

 vement. Ainsi, la propagation progressive de la chaleur dans 

 la masse gazeuse, et sa distribution définitive lorsqu'elle 

 sera parvenue à un état constant, s'obtiendront en limitant 

 convenablement l'équation générale que M. Poisson a nom- 

 mée (b) dans le § 49 de son Mémoire. Ne considérons ici que 

 l'état final de cette masse; et, pour plus de simplicité, sup- 

 posons que la variation de température , dans le sens perpen- 

 diculaire aux rayons, soit alors insensible, ou néghgeable , 

 comparativement à la variation suivant les rayons mêmes. 

 Celle-ci nous représentera la distribution finale des tempé- 

 ratures dans une colonne verticale de l'atmosphère terrestre, 

 en y faisant abstraction de l'influence qui peut être exercée 

 parle rayonnement des particules, à de grandes distances, et 

 par la faculté absorbante de celles qui reçoivent ce rayon- 

 nement. Soit ;• le rayon d'une couche quelconque de cette 

 colonne, t sa température, k la conductibilité à la distance r 

 du centre , l'équation générale ib) limitée à ces circonstances 

 spéciales, donnera pour condition de l'état final 



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