PHYSIQUE DU GLOBE. 807 



par conséquent, 



, dt c 



A- -r + — = o. 



Ceci est l'équation que M. Poisson a nommée (3) dans l'ad- 

 dition à son Traité mathématique de la chaleur, page 64, à 

 cela près que la constante arbitraire se présente sous une 

 forme différente. 



En appliquant cette équation aux couches atmosphériques 

 qui ne sont pas très-voisines de la surface terrestre , la cons- 

 tante c doit avoir une valeur négative , puisque t y diminue 

 généralement lorsque r ou s augmente. En outre, par les ob- 

 servations de MM. Gay-Lussac, Humboldt et Boussingault , 

 nous voyons que, sur les parallèles où ces observations ont 

 été faites , dès qu'on s'éloigne assez de la surface terrestre pour 

 échapper aux influences immédiates de son état local , le 



coefficient k croît et décroît avec la densité p, puisque t- 



et ^ augmentent à mesure qu'on s'élève. Même, lorsqu'on a 



atteint la hauteur où la relation des pressions aux densités 

 commence à être rectiligne, la valeur de h s'approche de plus 

 en plus d'être proportionnelle à p, et devient exactement telle 

 lorsque la tension de la vapeur aqueuse peut être considérée 



comme insensible Car, dans ces circonstances, f-j-j se trouve 



inverse de p par l'observation; et il reste tel aussi longtemps 

 que la droite se prolonge, c'est-à-dire jusqu'aux plus grandes 

 hauteurs où l'on a pu s'élever. M. Poisson qui , pour l'exem- 

 ple fictif de calcul qu'il avait en vue, considérait la conducti- 

 bilité k comme provenant uniquen)ent de l'échange de chaleur 

 opéré entre les couches contiguës dans le sens vertical, l'a 



