S INTRODUCTION. 



et élèvera la température de la vapeur au-dessus du point 

 qui correspond à la saturation. La température de la vapeur 

 s'abaissera donc moins rapidement que dans le premier cas; 

 la vapeur se trouvera suréchauffée pendant la détente, et la 

 pression de la vapeur sur le piston diminuera moins rapide- 

 ment que cela n'aurait lieu suivant la loi de Mariotte. 



Troisième cas. La chaleur totale de la vapeur est d'autant 

 plus petite que sa force élastique est plus grande. Si cette 

 loi était la véritable, il y aurait précipitation d'eau liquide 

 pendant la détente, la vapeur resterait constamment à l'état 

 de saturation , mais les forces élastiques de la vapeur décroî- 

 traient plus rapidement que suivant la loi de Mariotte. 



Dans l'absence d'expériences décisives qui fixent l'exacti- 

 tude de l'une ou de l'autre de ces trois hypothèses , les mé- 

 caniciens ont généralement adopté la première, qui est à la 

 fois la plus simple et la plus précise. Cette hypothèse assi- 

 mile la détente de la vapeur à celle d'un gaz permanent qui 

 se dilaterait dans une enceinte mobile dont les parois resti- 

 tueraient constamment au gaz la quantité de chaleur qui est 

 absorbée à l'état latent pendant son expansion , de manière 

 à ce que sa température reste invariable. 



Le travail développé pendant la détente se calcule alors 

 de la manière suivante : 



Soient v le volume de la vapeur et p sa pression à un ins- 

 tant donné; 



dx le chemin parcouru par le piston , pendant qne le vo- 

 lume devient v -t- rlv, le travail élémentaire produit sera 



puidx =pdv. 



Au commencement de la détente, le volume est V et la 



