DES FLUIDES ELASTIQUES. 3i 



Enfin iooà- la quantité dont une capacité i de verre se 

 dilate de o° à ioo°; 



Et 100 a la quantité dont un volume i d'air sec se dilate 

 entre les mêmes limites. 



Les hauteurs H, H', h, sont supposées, pour plus de sim- 

 plicité, avoir été ramenées par le calcul à o°. Nous aurons 

 pour déterminer k l'équation 



d'où 



A' p/rp , 



et pour déterminer a. , 



(P<_P) (, + aT )^ = P'(i + *T), 



d où 



F( 1+ AT)H 



+ (P'_P)(H'— A) 



En faisant mes expériences de la manière qui a été dé- 

 crite, je ne tardai pas à m'apercevoir d'une cause d'erreur 

 très-grave. En cassant la pointe du tube thermométrique 



(i) La fraction représente le coefficient moyen de dilatation du 



mercure entre o° et 100°, que les physiciens admettent généralement, 

 d'après les expériences de Dulong et Petit. Les expériences que j'ai faites, 

 pour déterminer ce coefficient, et que l'on trouvera décrites dans un des 

 mémoires suivants , ont donné une valeur sensiblement plus grande, sa- 

 voir =-i — Ce changement modifie notablement le coefficient k de la dila- 

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tation du verre , mais il influe à peine sur le coefficient de dilatation de 

 l'air; de sorte que je n'ai pas jugé nécessaire de refaire tous les calculs qui 

 avaient été exécutés avec l'ancien coefficient. 



