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note en même temps le baromètre et la température du 

 manchon. L'eau renfermée dans ce manchon était conti- 

 nuellement agitée un quart d'heure au moins avant de 

 commencer l'observation , pour lui donner une température 

 uniforme qui fût en même temps celle de l'air renfermé dans 

 le tube FH. 



Pour pouvoir déduire de cette expérience le coefficient de 

 dilatation de l'air, il faut connaître, la capacité du ballon, le 

 volume v, de E en a, occupé par l'air dans le tube FH quand 

 le ballon est dans la glace fondante, et le volume v de E en S, 

 que remplit l'air, lorsque le ballon est dans l'eau bouillante. 

 La première capacité se détermine facilement en remplissant 

 le ballon de mercure à o°, après l'avoir bien fait bouillir 

 dans l'appareil. 



Les deux volume v et v se déterminent de la manière 

 suivante : 



On casse l'extrémité effilée du tube op pour mettre l'air 

 intérieur en communication avec l'air atmosphérique (i), et 



des effets de réfraction , une déviation des rayons qui visent vers 

 les ménisques : une observation très-simple m'a montré qu'il n'y avait 

 pas de déviation sensible, au moins dans les régions où les observations 

 avaient lieu. Le tube op étant ouvert, on a amené successivement le mé- 

 nisque de mercure dans tous les pointe du tube FH. On a reconnu au 

 moyen de la lunette du kathétomètre que, dans toutes ces positions, les 

 ménisques se trouvaient de niveau dans les deux tubes FH et BI. 



i) Pour éviter 1 entrée de l'air humide dans l'appareil , on avait soin de 

 mettre préalablement le tube op en communication au moyen d'un caout- 

 chouc avec les appareils à dessiccation. Dans plusieurs expériences, prin- 

 cipalement dans celles qui ont été faites sur des gaz différents de l'air at- 

 mosphérique, on ne cassait pas la pointe du tube op. Le ballon restant 



